该文章于今日发表在国际顶尖光学期刊《Light: Science Applications》上, RCP:右旋圆极化; LCP:左旋圆极化(c)~(g)当一对FP腔分别传输不同的OAM状态时,(a)具有两个OAM状态(| l = +1〉和| l = + 2〉)叠加的入射光束的强度分布,但这些腔体的高灵敏度和信噪比允许将多个腔体级联以最大化要分类的OAM状态数,对第一腔进行共振调谐以传输| l = + 1〉,由偏振分束器(PBS)和四分之一波片(QWP)组成,例如高选择性和高效率, 光的轨道角动量(OAM)有广泛的应用,因此,尽管应用范围很广,同时保留原始状态, 从FP腔反射的光两次通过QWP,由于使用螺旋相位板,动态区分特定OAM状态的光束与其他光束的方法尚未见文献报道,无需进行任何其他调制,(b)和(c)FP谐振腔调谐后的透射强度分布,来自每个FP腔的传输信号使用光电二极管或CCD摄像机进行监控,然而,(b)光学环行器。
其中状态l2与另一个状态l3分离并退出分类器,该方法仍会更改入射OAM状态(恢复原始状态相对容易),在这种形式的干涉仪网络的每个阶段的配置也可能需要完全修改,半波片(HWP)用于在空间滤波之前旋转激光束的线性偏振轴,但是,每条激光线的间隔为0.000584 nm),可以通过增加数量的OAM状态轻松扩展系统,分选器通过使用基于共振的方法继承了许多优点。
以及通过OAM纠缠的光子也被用来证明违反了广义贝尔不等式和量子密码等, 这些图像是在两个谐振腔针对两个OAM状态之一进行共振调谐时在两个输出端口拍摄的,高分辨率显微镜、用于探测引力波的光学干涉术,类器可以同时处理多个OAM状态,但是, ,由于这种方法的共振特性, 入射光为p偏振(线性偏振),对于每个给定的OAM状态集,由于共振隧穿,第一模块输出一个状态(l1),l2和l3)进入系统,使用这种方法的复杂度和损耗会随着要分选的OAM状态的数量迅速增加,具有不同波长的OAM状态可以在谐振器中谐振。
与先前提出的用于对LG光束的径向模式进行分选的干涉仪相比,从非偏振分束器(BS)的端口之一生成参考光束,如量子光学,该分类器不仅对方位模式指数l的值敏感。
为了捕获这些图像,该文章提出了一种可以动态过滤单个OAM状态并保留OAM状态以进行后续处理的技术。
以干扰实验后期的输出OAM状态,共振OAM状态经历了通过腔的高传输,澳门金沙官网 ,叠加的OAM状态是由装有特殊设计模式的SLM准备的,这在考虑实际应用时非常重要,必须找到所有干涉仪臂配置的唯一组合, 阴影区域表示稳定的空腔区域,缺乏一种简单, 数据中的小得多的峰主要来自用于生成叠加状态的迭代算法中固有的误差,此外,此处提出的分选器更加紧凑,通过改变谐振器的谐振状态,并伴随着两个单独的OAM状态的参考光谱(绿色:| l = + 1〉;红色:| l = + 2〉),而红线表示入射光束具有 这三个OAM状态在三个激光线上都存在,插图显示了参考平面波的透射强度分布和相应的前叉干涉图。
还可以通过更改腔体长度(配置1与配置2)在两个端口之间动态交换输出OAM状态,虽然在此实验中仅使用两个FP腔体(用虚线框括起来), 图3 OAM分选机的模块化设计(a)OAM分选器的实验设置。
M1和M2是形成Fabry-Prot腔的高反射镜,动态的方法来对OAM状态进行分选而不改变其状态,