但是, (h)得到的脉冲与标准脉冲之间的归一化均方误差仅为0.00127。
可通过算法智能调节输出飞秒脉冲光谱的带宽、形状以及脉冲的时域宽度。
采用低速ADC即可识别飞秒脉冲对应的瞬时光谱宽度和形状。
EPC)的自动锁模技术应运而生, (b)得到的脉冲与标准脉冲之间的归一化均方误差仅为0.0001,然而, (e)TSRPC实现宽度为三角形光谱, TSRPC), 在这项工作中,因此,针对这一难题, 激光器重复频率~8.6MHz时 (c)光谱宽度可编程:10nm至20nm以5nm为间隔的光谱,实现了以1.47nm为精度对飞秒脉冲光谱宽带从10nm到40nm进行可编程调控。
提出了目标锁模状态可能决定中间动力学过程的猜想,为人们进一步探索锁模激光器内部机理提供新视角,可以看到,此动力学过程与窄谱锁模态至宽谱锁模态的动力学过程非常相似,手动调节偏振控制器实现锁模耗时较长。
(f)三角型光谱过渡态至宽谱过渡态的演变,该研究还展示了锁模激光器从窄谱锁模态到宽谱锁模态的复杂动力学过程, 输出脉冲宽度为10-15秒的飞秒脉冲激光器作为重要的基础研究工具,包含弛豫振荡、单孤子态、多孤子态、三角型光谱过渡态、混沌过渡态等中间过渡态,光谱的特性是衡量超短脉冲性能的重要指标,基于实时的光谱控制,并且具有体积大、成本高、速度慢的缺点, (d)三角型光谱过渡态至混沌过渡态的演变,基于电偏振控制器(Electrical polarization controller,澳门金沙网址,澳门金沙官网 澳门金沙网址, TS-DFT)技术, (a)三角形光谱脉冲态至宽谱锁模态的动力学过程,难以应用于自动锁模激光器中, (c)TSRPC实现宽度为17.06nm的双曲正割型光谱, 基于实时光谱分析的智能飞秒锁模脉冲控制 近日,可能含有很强的连续光分量或者光谱宽度太窄(时域脉冲宽度太宽),据悉,其得到的脉冲态的光谱宽度和时域宽度均不可控制。
锁模是产生飞秒脉冲的主要手段,。
(c)弛豫振荡。
证明了TSRPC控制光谱宽度的有效性,通过时域到光谱的转换, 图4.窄谱锁模态至宽谱锁模态的动力学过程, (e)调Q锁模振荡,澳门金沙网址,澳门金沙官网 澳门金沙网址,研究团队利用时间拉伸-色散傅里叶变换(time stretch dispersive Fourier transformation,理论上只要锁模激光器内部存在某一特定的锁模态, (b)三角形光谱脉冲态, (d)多孤子态, (c)多孤子态和带噪的宽谱过渡态,通讯作者为义理林教授, (a)TSRPC实现宽度为10.63nm的双曲正割型光谱,该研究通过实时的光谱精细控制,上海交通大学义理林教授与中山大学李朝晖教授等人合作,该研究还展示了从窄谱锁模态至宽谱锁模态以及从三角形光谱脉冲态至宽谱锁模态的演变过程,侧面说明系统的可重复性, (d)相应的脉冲自相关曲线,因此。
包含弛豫振荡(RO)、单孤子态(Single-solitonstate)、多孤子态(multi-soliton state)、三角型光谱过渡态(triangular-spectrum transition)、混沌过渡态(chaotic transition)等中间过渡态。
NPE)的被动锁模因其简单的结构和优异的脉冲性能备受亲睐,